靜電粉末噴涂設備工藝粉末帶電

通過電場里的未帶電的粉粒會改變外電場的形狀。如圖2所示，電力線在粉粒表面以90度角進入并穿越，以90度角穿出。從圖2中可看出粉粒周圍的電力線形狀發(fā)生了變化，如果電場中存在自由離子的話，這些離子便會沿變化了的電力線方向運動，并被粉粒所捕獲，使粉粒帶上了電。

這一帶電過程將繼續(xù)下去，直至粉粒捕獲了多個離子，使粉粒積聚的電荷越來越多，并產生了粉粒本身的云團電場，這一電場又再次改變外電場的形狀，不過不同的是，這次外電力線是被從粉粒出推開，見圖3。出現這一情況后，來自外電場的自由離子便無法再到達粉粒處，因為粉粒本身的電場會排斥它們。換言之，這時粉粒已在給定的外電場強度，粉粒粒徑和材料的條件下達到了最大電荷量。

在靜電粉末噴涂過程中，從槍口噴出的粉末要通過一個強電場和自由離子密集區(qū)，在通過這樣的區(qū)域時，粉粒就如上所述地帶上了電。那么粉粒帶電的多少以及帶電的規(guī)律又受什么因素的制約呢？Pauthenier通過試驗和研究回答了這個問題。著名的Pauthenier方程如下：

從2.1式可知帶電過程主要受下列幾個因素的影響：

a）粉粒的粒徑r

b）電場強度E

c）粉粒在充電區(qū)逗留的時間t

通過實驗，Pauthenier還發(fā)現在粉粒噴出槍口后的前4毫秒時間內，可使粉粒帶上最高可能帶電量的65%。通常情況下，粉粒在噴出槍口的一瞬間速度往往低于5m/s，故可知在距噴槍極針20mm的范圍內，粉粒基本完成了大部分帶電任務，4毫秒之后充電效率就基本穩(wěn)定在充電曲線的平坦段上，這是由于槍尖處的電場強度遠大于槍尖其他部分的電場強度所造成的。

帶電能力與r的平方成正比，這表明粉粒帶電強烈地受到粉粒自身的幾何尺寸的影響，這也是超細粉末（<20μm）不易帶電的原因。而這又恰恰是靜電粉末薄涂技術中需很好解決的重要問題之一。